后开始进入高压绕组范围，由于高低压绕组的负载电流反相位，此处磁势安匝数又随x的增大而均匀减小，当达到
时，高低压绕组磁势平衡，即F=0，其总的漏磁势分布情况如图5-3所示。
（3）从图5-1所示的高低压绕组漏磁通的实际分布情况可以看出，在绕组的两端磁力线并非都与轴线平行而是向两侧分散的，换句话说，每一根磁力线所经过的路径都与其他磁力线不相同，如要严格按照漏磁力线的这种分布情况去进行计算，就要涉及复杂的电磁场计算问题，在实际应用上由于漏磁通仅占主磁通的很小一部分。因而可在一定假定条件下将计算简化。
在实际计算时，通常我们都假定漏磁为理想分布，即全部漏磁力线都与铁芯轴线平行，即均为纵向漏磁处理，所有的磁力线都有一个相同的计算高度，见图5-4，而且认为只在计算高度上才产生磁位降。对此可以理解为：对高压绕组来说，由于漏磁通在计算高度以外的四周均为空间，磁路面积很大，因此这部分磁路的磁阻为零，可以不计磁位降；对低压绕组来说，漏磁通在计算高度以外可以通过铁芯闭合，而铁芯中导磁系数μ很大，因此也可以认为这部分磁路的磁阻为零，可以不计磁位降。
在采用上述假定后，则全部磁势将消耗在相应于计算高度l‘的磁路内。同时，为了适当考虑铁芯中的磁位降与绕组外部空间的磁位降，我们可取漏磁力线的计算高度略高于绕组的实际高度以作补偿，根据理论分析，l’的计算式为：
