在固体核磁共振实验中，因为研究的样品只是一个粉末样品，所以它包含�晶体��晶体不同的取向存在，而且磁场屏蔽和偶极相互作用都有一个角度依赖项为(3 cos^2 β - 1)。
要知道β是根据定义的屏�PAS��量PAS，来显示出ˆz轴与旋转轴之间的角度，因此在溶液态核磁共振中，PAS会由于分子的快速翻滚运动，将这些角度的依赖性完全平均掉。
如果样品会根据实验室坐标系中的ˆz轴角度旋转，那这样就足够证明，一个转子周期内平均转动的值为：
h3 cos^2θ - 1i =12(3 cos^2θR - 1)(3 cos^2β - 1)
在实验的这种情况下，旋转频率相对于我们试图消除的相互作用异取向性会要更快，而且化学位移各向异性会与外部应用的磁场B0成比例，恰恰着也导致一个较大的磁场在运时，它更快的旋转是非常有作用的。
在这个实验过程中，我们还假设MAS的频率小于线宽，这样就可以观察到“旋转副峰”，它意味着锐利的线是以旋转频率为间隔，并且围绕各向同性化学位移线的中心进行分布。
除了这些之外，交叉极化（CP）测量也是我们实验包含的一部分，因为它们通常用于转化丰富的核转移磁化，而我们正是利用这一点来观察较少存在的转移。
如果交叉极化自然存在的话，那么它自旋1/2的13C核仅占碳的1.1％，并且由于旋磁非常低于平均值，所以直接观察起来有两个主要困难，第一点就是它包含的信噪比低，而第二点则是T1弛豫时间长，验证缺乏强的同核偶极相互作用。
根据实验显示的数据，我们从另一方面也发现了一个问题，那就是1H是存在99.99％的，它具备的信号强度很高，只有被强同核1H-1H分离才会导致缺乏分辨率。
因弛豫��弛豫时间通常比13C短得多，所以我们不需要等待13C核自旋在实验之间返回平衡状态，可以直接从数据组中捕捉到信号。
除了这一点之外，我们还在CP技术中，发现两个核有着相同的�辐照��辐照，它们通常将磁化从旋磁更高的核转移到旋磁比较低的核上，而且所获得的最佳增强度也非常有效，一般来说的话为γ1 / γ。
为了实现磁化的转移，我们在实验中必须设置脉冲的幅度，只要这样才能满足Hartmann-Hahn的条件：
γ1B1(S1) S2γ2B1(S2) (2.62) γ1B1(S1) = γ2B1(S2) ± nνR (2.63)
因为这些νR都是MAS的旋转频率，所以γ1和γ2都是属于S1和S2核的旋磁比，它们在1H通道上使用增加的脉冲时，可以实现最高效的CP转移，让射频旋转频率在接触时间脉冲期间直线增加。
虽然转移的效率取决于偶极相互作用的强度，但它并不意味中核��中核种类的数量会多，而是代�碳原子��原子接近氢时依赖性会更加影响。
在这个实验中，我们又观察到磁化在键合原子的核之间会发生转移，因为灵敏度的最大增益是旋磁比的比值γ1/γ2，所以对于1H和13C来说的话，它最终得出的数据值就只能为4。
不仅如此，我们在MAS上还发现减少1H偶极相互作用的方�键合��键合只有13C-1H对它会直接出现在谱中，而且在短期间使用时只对通过单个键连接的对具有选择性。
因为异核转移通过1H通道才导致第二个π/2发生脉冲，所以说第二个异核自旋回波块（τ0 - π - τ0）可能会使信号相互重聚，这就意味着相位相同的峰不会互相抵消。
