到目前为止，我们所看到的分布仅适用于黑体，它们是由普朗克定律所定义的。但重要的是要记住，黑体是一种理想化的结果。一些真实的物体的行为确实与黑体相似，但它们的光谱辐射功率分布却比黑体小得多。由于黑体是完美辐射源的理想化，因此实体的总辐射功率小于黑体的总辐射功率。我们仍然可以使用斯特藩-玻尔兹曼定律来计算实体的辐射度，只不过我们需要包含一个附加项：辐射系数ε，它定义为实体的辐射度相对于黑体辐射度的百分比。
辐射系数往往随着温度和波长的变化而变化，可以在文献中查找具体材料所对应的值，也可以通过试验确定。如果辐射系数对于所有波长来说都是恒定的，那么该物体就称为灰体。灰体实际上也是一种简化，可以让我们更容易地分析真实的物体。
对于不透明物体，热辐射在很大程度上取决于其表面的性质，因此涂层类型和表面粗糙度会显著影响辐射系数。在经过抛光处理的金属涂层中，其表面的辐射系数很低。因此，对于需要保温的热罐来说可能是很好的选择，因为它将减少辐射到环境中的热量，但对于需要散热的电子外壳则恰恰相反。
另一种对黑体的理想化定义是它是一个弥漫性发射体，也就是说它均匀地向各个方向发出辐射。但真实的表面往往会不均匀地发出辐射，因此辐射系数是角度ф和θ的函数。在传热分析中包含这种方向相关性，会使问题变得十分复杂。但幸运的是，假设物体是弥漫性发射体并使用平均辐射系数进行计算在工程上是合理的。
在研究热辐射时，我们不仅关心物体能发出多少能量，还关心有多少能量到达物体的表面。每单位面积到达物体的热辐射总量，称为辐照，用字母G表示。当辐照到达物体表面时，会发生三件事：这些波会吸收，从而提高自身温度；波可以被反射；波也可以透过物体继续传播。
到达一个表面的总辐照被吸收、反射或透射的比例，用吸收率α、反射率ρ和透射率т来描述。这些参数将根据表面材料和光洁度而有所不同，它们可以通过查表或实验来确定。复杂的是，吸收率、反射率和透射率通常是波长和方向的函数。
由于所有入射能量要么被吸收、反射或透射，因此这三个项的总和应该为1，也就是α ρ т=1。黑体不仅是完美的发射体，它还能吸收100%入射的辐射，所以它的吸收率为1，反射率和透射率为零。
