热力学第二定律目的,热力学第二定律怎么定义

首页 > 经验 > 作者:YD1662023-11-14 10:53:08

3月4日12时,《张朝阳的物理课》第三十三期开播。搜狐创始人、董事局主席兼CEO张朝阳坐镇搜狐视频直播间,继续探讨热力学。他带着网友,先复习了热力学第二定律的两种表述,并补充证明其等价性。再利用可逆热机效率只与热源温度有关的事实,定义了热力学温标。对一个系统的可逆循环,引入辅助热源和多个工作于辅助热源与系统之间的卡诺热机,结合热力学第二定律,证明了熵是状态函数。建立准静态过程连接理想气体的两个状态,并计算相应的熵差,得到了理想气体熵与状态的关系。最后利用两个不同温度系统的接触导热,简单说明了熵增原理。

“我们还是讲热力学。”张朝阳在黑板上写下"Thermodynamics",“我们知道热力学第零定律,定义了温度参数的存在,确定了热平衡的可定义性。而热力学第一定律讲了能量守恒。”他说,“今天我们着重研究第二定律,并基于它定义熵函数”。他还结合时事劝告网友,“还是要多学点物理的,这样,对于核电站辐射等各种灾难,你就知道具体是怎么回事了。”

热力学温标的引入

张朝阳先复习热力学第二定律的两种表述。他解释说,克劳修斯表述是指,不可能把热量从低温物体转移到高温物体而不引起其它变化。而开尔文表述则称,不可能从单一热源吸热使之完全变成有用功而不引起其它变化。

他决定补充证明二者的等价性。假设克劳修斯表述不成立,即低温热源把热量传递给高温热源而不引起其它变化,那么引入一台卡诺热机,工作于这两个热源之间,高温热源把从低温热源吸收来的热量,全部传递给卡诺热机,并让其对外做功。经过一个循环,高温热源没有变化,热机的工作物质也回到初始状态,相当于低温热源放出的热量全部转化成了功,这违反开尔文表述。因此,若要开尔文表述成立,那么克劳修斯表述也必须成立。用类似方法,克劳修斯表述也能推出开尔文表述,从而证明其等价性。

基于热力学第二定律,可以证明可逆热机的效率只与两个热源的温度有关。若热机从高温热源T1吸收热量Q1,向低温热源T2放出热量Q2,则:

热力学第二定律目的,热力学第二定律怎么定义(1)

而为了更具体地讨论函数f的形式,张朝阳引入一个低温辅助热源T0以及两个可逆热机。他解释说,其中一个可逆热机从热源T2吸热Q2,给辅助热源T0放热Q0;而另一个可逆热机则工作于热源T1与T0之间,这里要求它给辅助热源T0放热也为Q0,设对应的从热源T1吸热为Q1’.那么根据可逆热机效率只与温度有关的事实:

热力学第二定律目的,热力学第二定律怎么定义(2)

他向网友耐心讲解,若让工作于热源T1与辅助热源T0的热机反向运行,即从辅助热源T0吸热Q0,并给热源T1放出Q1’的热量,那么这个反向运行的热机联合其它两个热机一起工作,经过一个循环后,热源T2与辅助热源T0由于吸放热平衡,它们都不变,而工作物质也都回到原来的状态,所以最终的结果只有热源T1放出了Q1-Q1’的热量,并全部用来对外做功。

若Q1-Q1’>0,那么说明联合热机从单一热源T1吸热,使之完全变成有用功,而不引起其它变化,这违反了热力学第二定律的开尔文表述,所以必须有Q1-Q1’≤0。由于每个热机都是可逆热机,他说,“可以将上述联合热机反向进行。”同理可得 Q1-Q1’≥0。结合联合热机正向与逆向运行的结果,可以得到Q1-Q1’=0,即Q1=Q1’。于是,函数f应满足如下关系:

热力学第二定律目的,热力学第二定律怎么定义(3)

他提醒网友,T0是一个任意的温度,既然它不出现在等号左方,说明等号最右边的比值与T0无关,T0在比值的分子与分母上相互消去。于是函数f可以表示为下述形式:

热力学第二定律目的,热力学第二定律怎么定义(4)

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