从前面的量纲分析中，我们也看到该公式的合理性，写成单位形式——
[N/m] × [m] = [N/m^2] × [m^2]
公式化简，得到——
p = 2γ/R
这就是标准的球曲面下，压强与表面张力的关系。
这个公式也是【杨-拉普拉斯方程】的一种简单的形式。
还有更简单的形式杨-拉普拉斯方程还有更简单的形式，这里需要我们了解一点关于曲率的概论。
中学时我们学过，曲率κ定义为半径的倒数，即：κ = 1/R。
这其实是二维下的特殊情况。
对于三维曲面，曲率等于任意两个垂直方向上的曲率之和——
显然，标准球曲面的曲率 κ = 2/R。
下面不用我说大家也知道如何化简了——
p = γ·κ
这里的p，可以理解为由于表面的出现，而产生的“附加压强”，这个压强的大小与正负，与曲率直接相关。
如下图，无论是液体中的气泡，还是气体中的液滴，只要是球内的部分，压强就要比球外大，这是由于曲率的正负决定的。
这里科技千里眼奉送一个自己做的仿真计算——液滴在表面张力作用下的变形，我们看到，蓝色部分为负曲率，因此压强为负，而红色部分为正曲率，因此压强为正，液体会从正压强流向负压强，这也是表面张力影响下流体变形的基本原理。
液滴（气泡）半径越小，压强越大，它向周边溶解气体的速率就越快；历经一段时间后，小气泡会逐渐消失，聚集成大气泡，这是气泡的【演变动力学】——
有没有这种情况，就是液滴（气泡）半径无限小，那么，我们是不是创造了一个无限大的压强呢？
比如，当液滴（气泡）刚刚形成时，不就是这种情况吗？
但是，我们也知道，自然界是不会存在无限大的压强的。这是怎么回事呢？
原来，液滴或气泡的形成，是需要一个微小的异物（核）的，一般是灰尘；如果水凝聚在灰尘颗粒上，液滴就能够长大。
对于气泡来说，也类似，一些碳酸饮料中，气体的胚胎残留在瓶壁上的某些位置，这些位置正是极微小的凸凹不平处，它们使得气泡不断长大。
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